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已知驻波的表达式为y=0.2cos（πx）·cos（4πt）（SI），则节点的位置是（）。

一定量的理想气体，在温度不变的情况下，当压强降低时，分子的平均碰撞次数Z和平均自由程的变化情况是（）。

一列波的同一波线上同一质元先后振动的时间差△t为0.125s，若频率v=4Hz，则该质元在这段时间内振动的相位差为（）。

一平面简谐波波动表达式为，式中x、t分别以cm、s为单位，则位置x=4cm处的质元在t=1s时刻的振动速度v为（）。

一横波沿Ox轴负方向传播，若t时刻波形曲线如图2-35所示，则在时刻(T为周期)x轴上1，2，3三点的振动位移分别是()。

频率v=500Hz的机械波，波速u=360m·s^-1，则同一波线上相位差为的两点间的距离为（）。

如图2-38所示的牛顿环实验装置中，用单色光垂直照射，当凸透镜垂直向上缓缓平移而远离平板玻璃时，则可以观察到这些环状干涉条纹（）。

一容器内装有1mol氢气，温度为T，则氢分子的平均平动动能，氢分子的平均动能以及氢气的内能分别为（）。

一平面简谐波沿Ox轴正方向传播，波速u=4m·s^-1，坐标原点处质元的振动表达式为y₀=5×10^-2cosπt。在t=5s时，该波的波形曲线方程为（）。

在标准状态下，氧气(视为刚性双原子分子的理想气体)和氦气相混合，两者的体积比为，则混合气体中氧气和氦气的内能之比为()。

一定量的理想气体从状态a出发经过①和②过程到达状态b，而acb为等温线（图2-21），则①和②两过程中外界对系统传递的热量Q₁和Q₂是（）。

设a为理想气体分子的方均根速率，ρ为气体的质量密度，则按气体动理论，理想气体的压强为（）。

f（v）为麦克斯韦速率分布函数，那么，表示（）。

如果卡诺热机的循环曲线所包围的面积从图2-10中abcda增大为ab'c'da，那么循环abcda与ab'c'da所做的净功和热机效率变化的情况是（）。

如图2-27所示，理想气体卡诺循环过程中两条绝热线下的面积的大小（图中阴影部分），分别为S₁和S₂，则两者的大小关系为（）。

一定量的理想气体分别由初态a经a→1→b过程和由初态c经c→2→d→b过程到达相同的终态b，如图2-6（a）所示，则两个过程中气体从外界吸收的热量Q₁和Q₂的关系（）。

已知一列平面简谐波沿Ox轴正向传播，波速u=400m·s^-1，频率v=20Hz，t=0时刻的波形曲线如图2-30所示，则波动表达式为（）。

某种理想气体分子的麦克斯韦速率分布曲线如图2-18所示，图中A、B两部分面积相等，则v₀表示（）。

图2-3所示的速率分布曲线，哪一个图中的两条曲线是同一温度下氮气和氦气的分子速率分布曲线（）。

如图2-20所示，当汽缸中活塞迅速向外移动从而使气体（即系统）膨胀时，气体所经历的过程（）。

一平面简谐波沿z轴方向传播，时的波形曲线如图2-13所示。若振动以余弦函数表示，且本题各点振动初相取-π到π之间的值，则()。

如图2-4所示，图a、图b、图c各表示连接在一起两个循环过程，其中图c是两个半径相等的圆构成的两个循环过程，图a和图b则为半径不等的两个圆构成的两个循环过程，那么（）。

一列波的波线上同一质元先后振动的时问差为0.125s，若频率v=2Hz，则该质元与这段时间内振动的相位差为（）。

在波长为λ的驻波中，两个相邻波节（静止不动的位置）之间的距离为（）。

如图2-28所示，一定量的理想气体，由状态A沿直线AB变化到C，则气体在这三个状态A、B、C的温度之比为（）。

在双缝干涉实验中，若单色线光源S到双缝S₁、S₂的距离相等，观察屏上中央明条纹位于图2-15（A）中O处。现将线光源S平行于双缝S₁、S₂连线方向向下作微小位移到S'处，则（）。

如图2-29所示，一平面简谐波沿Ox轴正向传播，若某一时刻P¹的相位为6π，经后与P₁点相距的P₂点的相位是()。

一平面简谐波沿Ox轴正向传播，波速u=4m·s^-1，坐标原点处质元的振动表达式为y₀=5×10^-2cosπt。在t=5s时，该横波的波形曲线方程为（）。

一定量的理想气体，在容积不变的情况下，当温度升高时，分子的平均碰撞频率Z和平均自由程的变化情况是（）。

设一半面简谐波表达式为y=2cos[π(0.5t-200x)]则该波的振幅(cm)、频率v(Hz)、波速u(cm·s^-1)依次为()。

波长范围为0.095～0.140nm的X射线照射于某晶体上，入射X光与品面之间的夹角（即掠射角）θ=30°，如图2-39所示，此晶面问的间距为d=0.275nm，则X射线对这晶面能产生强反射的波长是（）。

如图2-9（a）所示一定量的理想气体经历一循环过程，此过程在V-T图中用图线a→b→c→a表示，则该气体在循环过程中吸收放热的情况是（）。

如图所示，试判定理想气体在P-V图上平衡态a和b的温度高低（）。

设某种气体的分子速率分布函数为f（v），则速率在v₁～v₂区间内的分子的平均速率为（）。

对于室温下的双原子分子理想气体，在等压膨胀情况下，系统对外界所做的功与从外界吸收的热量之比等于()。

某时刻驻波波形曲线如图2-34所示，则a，b两点的位相差是（）。

一列横波沿x轴正方向传播，它的波动表达式为y=0.02cosπ（5x-200t），则下列说明正确的是（）。
（1）其振幅为0.02m；
（2）频率为100Hz；
（3）波速为40m·s^-1；
（4）波沿x轴负向传播。

如图2-16所示，试判断理想气体在上平衡态和的温度高低（）。

在常温下，氦气的定压摩尔热容C_p是（）。

如图2-19所示的曲线分别是氢和氦在同温下的分子速率曲线，由图可知，氢气分子和氦气分子的最概然的速率为（）。

一平面简谐波在t=0时刻的波形如图2-32所示，波速u=0.08m·s^-1，则波动表达式为（）。

如图2-17所示，一定质量的理想气体，其温度T随体积V的变化关系为一直线（其延长线通过T-V图的原点），则此直线表示的过程为（）。

若高温热源的绝对温度为低温热源绝对温度的n倍，以理想气体为工作物质的卡诺机工作于上述高低温热源之间，则从高温热源吸收的热量和向低温热源放出的热量之比为（）。

一平面简谐波波动表达式为，式中x、t分别以cm、s为单位，则x=1cm位置处的质元在t=2s时刻的振动速度72为（）。

容器中贮有氮气，温度t=27℃，则氮气分子的方均根速率为（）。

一定量的理想气体贮于容器中，则该气体分子热运动的平均自由程仅决定于（）。

如图2-22所示，一定量的理想气体从体积V膨胀到K₂，经历的过程分别为：a→b为等压过程，a→c为等温过程，a→d为绝热过程，其中吸热最多的过程是（）。

如图2-5所示，1mol氧气（1）由初态a等温地变到末态b；（2）由初态a变到状态c，再由c等压的变到末态b，则（1）和（2）过程中氧气所做的功和吸收的热量分别为（）。

两个偏振片叠在一起，使它们的偏振化方向之间的夹角为60°，设两者对光无吸收，光强为I₀的自然光垂直入射在偏振片上，则出射光强为（）。

若在某个过程中，一定量的理想气体的内能E随压强P的变化关系为一直线（其延长线过E-P图2-2中坐标原点O），则该过程为（）。

一束自然光自空气射向一块平板玻璃，如图2-40所示，设入射角为起偏振角i₀，则在界面（2）处的反射光（）。

某理想气体分别进行如图2-26所示的两个卡诺循环：Ⅰ（abcda）和Ⅱ（a'b'c'd'a'），且两条循环曲线所包围的面积相等。设循环工的效率为η，每次循环在高温热源处吸收热量Q，循环Ⅱ的效率为η'，每次循环在高温热源吸收的热量为Q'，则（）。

单色平行光垂直照射在薄膜上，经上、下两表面反射的两束光在薄膜上表面发生干涉，如图2-36所示。若薄膜的厚度为e，且n₁＜n₂＞n₃，λ₁为入射光在n₁中的波长，则两束反射光的光程差为（）。

如图2-31所示，图a表示一平面简谐波在t=0时刻的波形图，图b表示某一质元作简谐振动时的振动曲线，则图b的初相与图a中x=0处质元的初相分别为（）。

一平面简谐波的频率为v=500Hz，在密度为ρ=1.3kg·m³的空气中波速为u=340m·s^-1，到达人耳时的振幅为A=1.0×10^-6m，则声波在人耳中的平均能量密度和声强I为()。

关于相位和初相
简谐振动表达式为x=Acos(ωt+φ)，其中速度。由上两式可知，当振幅A和角频率ω一定时，描述简谐振动的运动状态的位置和速度与相位(ωt+φ)有一一对应关系，即
知道某一时刻t的相位，就可确定该时刻振动系统的运动状态；反之，给定振动系统的运动状态(x，v)，即可确定该状态的相位，所以相位是决定周期性运动物体运动状态的重要物理量。一个相位值就代表振动物体在一个周期中的一个确定的运动，还能对两个(或多个)简谐振动的振动状态进行比较，用相位差判定它们的振动步调是否一致。
计时零点(初始时刻t=0)时相位φ称为初相(位)，它表明振动系统在t=0振动状态的物理量。因此初相φ取决于计时零点的选取，同一个振动状态，选取不同时刻作为描述振动的计时零点，就有不同的相位。
在求解振动(包括波动)问题中关键是相位，尤其是初相。确定初相常用的方法是解析法和旋转矢量法。
1)用解析法求初相φ
已知初始条件(t=0时，x=x₀，v=v₀)，由x₀=Acosφ，v₀=Aωsinφ求得初相φ。现举例说明

一质点沿x轴按x=Acos(ωt+φ)作简谐运动，其振幅为A，角频率为ω，
今在理述情况上开始计时，试分别求振动的初相：
(1)质点在平衡位置且向负方向运动；
(2)质点在处向正方向运动；
(3)质点在处向负方向运动。

一平面简谐波，沿x轴负方向传播，角频率为ω，波速为u，设时刻的波形曲线如图2-33(a)所示，则该波的表达式为()。

理想气体在图示(图2-25)的循环中，已知T_a、T_b、T_c、T_d和，其效率η为()。

如图2-37所示，S₁和S₂是两个相干光源，它们到P点的距离分别为r₁和r₂。路径S₁P垂直穿过一块厚度为t₁，折射率为n₁的介质板，路径S₂P垂直穿过厚度为t₂，折射率为n₂的另一介质板，其余部分可看作真空，这两条路径的光程差△为（）。

关于相位和初相
简谐振动表达式为x=Acos(ωt+φ)，其中速度。由上两式可知，当振幅A和角频率ω一定时，描述简谐振动的运动状态的位置和速度与相位(ωt+φ)有一一对应关系，即
知道某一时刻t的相位，就可确定该时刻振动系统的运动状态；反之，给定振动系统的运动状态(x，v)，即可确定该状态的相位，所以相位是决定周期性运动物体运动状态的重要物理量。一个相位值就代表振动物体在一个周期中的一个确定的运动，还能对两个(或多个)简谐振动的振动状态进行比较，用相位差判定它们的振动步调是否一致。
计时零点(初始时刻t=0)时相位φ称为初相(位)，它表明振动系统在t=0振动状态的物理量。因此初相φ取决于计时零点的选取，同一个振动状态，选取不同时刻作为描述振动的计时零点，就有不同的相位。
在求解振动(包括波动)问题中关键是相位，尤其是初相。确定初相常用的方法是解析法和旋转矢量法。
1)用解析法求初相φ
已知初始条件(t=0时，x=x₀，v=v₀)，由x₀=Acosφ，v₀=Aωsinφ求得初相φ。现举例说明。

一弹簧振子沿Ox轴作简谐振动，已知t=0时弹簧振子P的运动情况如下所述，试用旋转矢量法确定其初相φ。
(a)P点在正最大位移处
(b)P点在平衡位置时，向负方向运动
(c)P点在处，向负方向运动
(d)P点在处，向负方向运动
(e)P点在处，向负方向运动。