如图2-2所示，折射率为n2、厚度为e的透明介质薄膜的上方和下方的透明介质的折射率分别为n2和n3，已知n123。若用波长为λ的单色平行光垂直入射到该薄膜上，则从薄膜上、下两表面反射的光束（1）和（2）的光程差是（）。

如图2-3所示，在空气中做牛顿环实验，当平凸透镜垂直向上缓慢平移而远离平面玻璃时，可以观察到这些环状干涉条纹（）。

在单缝夫琅禾费衍射实验中，屏上第三级暗纹对应的单缝处波面可分成的半波纹的数目为（）。

干涉和衍射反映了光的（）。

在单缝夫琅和费衍射实验中，若单缝两端处的光线到达屏幕上某点的光程差为δ=2.5λ（λ为入射单色光的波长），则此衍射方向上的波阵面可划分的半波带数量和屏上该点的衍射条纹情况是（）。

一平面简谐波的表达式为y=0.03cos（8t+3x+π/4）（SI），则该波的频率ν（Hz）、波长λ（m）和波速u（m/s）依次为（）。

单缝宽度a=1×10-4m，透镜焦距为f=0.5m，若用λ=400nm的单色平行光垂直入射，中央明纹的宽度为（）。

频率为100Hz，传播速度为300m/s的平面简谐波，波线上两点振动的相位差为，则此两点相距为（）m。

一平面简谐波的波动方程为，则在t=0.25s时刻，处于平衡位置，且与坐标原点x=0最近的质元的位置是（）。

有一玻璃劈尖，置于空气中，劈尖角为θ用波长为λ的单色光垂直照射时，测得相邻明纹的间距为ι，若玻璃的折射率为n，则θ、λ、ι与n之间的关系为（）。