设谐振子的初态为基态和第一激发态的叠加态：（1）求出归一化常数A；（2）求出谐振子任意时刻的状态；（3）计算在态中能量的期待值。

‌经典仪器测量系统时会（）得到系统的某个本征值，同时系统波函数也坍缩到系统相应的这个本征态。

当α≠0，Ω≠0时，写出能量本征值和相应的本征态。

效仿Einstein的做法，Born把波函数也视为向导场，该场决定了粒子在某一向导路径的（），向导场本身没有能量和动量。

‏Schrödinger波动力学的力学量部随时间变化，而量子态随时间变化，由此可知Schrödinger波动力学实质上是（）绘景下坐标表象的量子力学。

被激发到n=20激发态的氢原子退激时辐射出（）种波长的谱线。（不考虑精细结构）

设电子处于动量为的态，将哈密顿量中的作为微扰，写出能量本征值和本征函数到一级近似。

当α=Ω=0时，写出能量本征值和相应的本征态。

‌Bohr从定态假说和跃迁假说出发，使用了（）原理建立完整的氢原子理论。

已知W为对角化哈密顿量，o为任意物理量的算符，则能量表象的矩阵元（oW-Wo）nm为（）。