氢原子的能量本征函数
则（）
A.只是体系能量算符、角动量平方算符的本征函数，不是角动量Z分量算符的本征函数
B.只是体系能量算符、角动量Z分量算符的本征函数，不是角动量平方算符的本征函数
C.只是体系能量算符的本征函数，不是角动量平方算符、角动量Z分量算符的本征函数
D.是体系能量算符、角动量平方算符、角动量Z分量算符的共同本征函数
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定义算符
等于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
定义算符
等于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
定义算符
等于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
对易关系式
等于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
A.可取一切实数值
B.只能取不为负的一切实数
C.可取一切实数，但不能等于零
D.只能取不为正的实数
如果力学量算符
满足对易关系
，则（）
A.A
B.B
C.C
D.D
若一算符
的逆算符存在，则
等于（）
A.1
B.0
C.-1
D.2
在一维无限深势阱
中运动的质量为μ的粒子，其状态为
能量的平均值为（）
A.A
B.B
C.C
D.D
在一维无限深势阱
中运动的质量为μ的粒子，其状态为
能量可测值E1、E3出现的几率分别为（）
A.1/4，3/4
B.3/4，1/4
C.1/2，1/2
D.0，1
在一维无限深势阱
中运动的质量为μ的粒子，其状态为
则在此态中体系能量的可测值为（）
A.A
B.B
C.C
D.D
最新试题
Einstein对比了短波低能量密度时的黑体辐射和n个原子组成的粒子体系的（），提出了光量子假设。
Heisenberg矩阵力学的力学量随时间变化，而量子态不随时间变化，由此可知Heisenberg矩阵力学实质上是（）绘景下能量表象的量子力学。
由原子激发态平均寿命估算该激发态能级的宽度时，需要使用Heisenberg（）不确定关系。
一维谐振子能级的简并度是（）。
1921年Ladenburg建立了经典色散理论的强度因子和Einstein（）之间的联系，第一次把经典的色散理论和量子的能级跃迁联系起来。
光量子的本质是（）电磁场。
Bohm提出了简化版的量子态纠缠态，即两个自旋为（）原子的纠缠态。
已知W为对角化哈密顿量，o为任意物理量的算符，则能量表象的矩阵元（oW-Wo）nm为（）。
粒子的波函数为，则t时刻粒子出现在空间的概率为（）。
Bohr互补性原理是哥本哈根解释的两个原理之一，依此原理经典概念描述的相互矛盾的物理现象（）出现在同一实验中。