一个自旋为零的分子被解离成两个自旋相反的原子,两个原子的自旋态为,表示沿z方向的自旋,若测量第一个原子的自旋沿x轴朝左,则第二个原子的自旋沿()轴朝()。
A.x,右
B.z,左
C.z,右
D.x,左
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A.100%
B.50%
C.80%
D.20%
A.粒子,波动
B.波动,粒子
C.粒子,粒子
D.波动,波动
A.对应原理,不确定原理
B.互补性原理,不确定原理
C.互补性原理,波函数统计解释
D.不确定原理,波函数统计解释
A.反对称,反对称
B.对称,反对称
C.反对称,对称
D.对称,对称
A.1:2
B.2:1
C.2:3
D.3:2
A.e/A
B.h/e
C.A/e
D.e/h
A.7.3×103
B.6.3×103
C.9.3×103
D.8.3×103
最新试题
被激发到n=20激发态的氢原子退激时辐射出()种波长的谱线。(不考虑精细结构)
Bohr互补性原理是哥本哈根解释的两个原理之一,依此原理经典概念描述的相互矛盾的物理现象()出现在同一实验中。
Bohm提出了简化版的量子态纠缠态,即两个自旋为()原子的纠缠态。
效仿Einstein的做法,Born把波函数也视为向导场,该场决定了粒子在某一向导路径的(),向导场本身没有能量和动量。
利用Schrödinger方程求解Stark效应简并微扰问题,归结为求解()矩阵的本征值。
应用对应原理,从Einstein的()可以唯像地估算光谱线的强度。
Schrödinger波动力学的力学量部随时间变化,而量子态随时间变化,由此可知Schrödinger波动力学实质上是()绘景下坐标表象的量子力学。
设电子处于动量为的态,将哈密顿量中的作为微扰,写出能量本征值和本征函数到一级近似。
一维谐振子基态波函数为,式中,则谐振子在该态时势能的平均值为()。
Einstein对比了短波低能量密度时的黑体辐射和n个原子组成的粒子体系的(),提出了光量子假设。