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A.L=h,2h,3h;Lz=0,±h,±2h,±3h
B.L=0,√2h,√6h;Lz=0,±h,±2h
C.L=0,h,2h;Lz=0,±h,±2h
D.L=√2h,√6h,√12h;Lz=0,±h,±2h,±3h
A.0
B.h
C.h/2
D.√2h
A.E=hν
B.E=nhν,(n=0,1,2,3……)
C.E=1/2nhν,(n=0,1,2,3……)
D.E=(n+1/2)hν=,(n=0,1,2,3……)
粒子在外力场中沿x轴运动,如果它在力场中的势能分布如附图所示,对于能量为E<U0从左向右运动的粒子,若用ρ1、ρ2、ρ3分别表示在x<0,0<x<a,x>a三个区域发现粒子的概率,则有()。
A.ρ1≠0,ρ2=ρ3=0
B.ρ1≠0,ρ2≠0,ρ3=0
C.ρ1≠0,ρ2≠0,ρ3≠0
D.ρ1=0,ρ2≠0,ρ3≠0
粒子在外力场中沿x轴运动,如果它在力场中的势能分布如附图所示,则对于能量为E>U0向右运动的粒子,()。
A.在x<0区域,只有粒子沿x轴正向运动的波函数;在x>0区域,波函数为零
B.在x<0和x>0区域都只有粒子沿x轴正向运动的波函数
C.在x<0区域既有粒子沿x轴正向运动的波函数,也有沿x轴负方向运动的波函数;在x>0区域只有粒子沿x轴正向运动的波函数
D.在x<0和x>0两个区域内都有粒子沿x轴正向和负向运动的波函数
一矩形势垒如图所示,设U0和d都不很大,在Ⅰ区中向右运动的能量为E的微观粒子,()。
A.如果E>U0,可全部穿透势垒Ⅱ进入Ⅲ区
B.如果E﹤U0,都将受到x=0处势垒壁的反射,不可能进入Ⅱ区
C.如果E﹤U0,都不可能穿透势垒Ⅱ进入Ⅲ区
D.如果E﹤U0,有一定概率穿透势垒Ⅱ进入Ⅲ区
粒子在一维无限深方势阱中运动.下图为粒子处于某一能态上的波函数ψ(x)的曲线.粒子出现概率最大的位置为()。
A.a/2
B.a/6,5a/6
C.a/6,a/2,5a/6
D.0,a/3,2a/3,a
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最新试题
一维运动的粒子被束缚在0<x<a的范围内,其波函数为,则粒子在0到a/2区域内出现的概率为()。
效仿Einstein的做法,Born把波函数也视为向导场,该场决定了粒子在某一向导路径的(),向导场本身没有能量和动量。
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Bohm提出了简化版的量子态纠缠态,即两个自旋为()原子的纠缠态。
由de Broglie关系和()方程也能导出定态Schrödinger方程。
用分离变量法求解含时Schrödinger方程,解得定态能量为E的波函数的时间项为()。
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de Broglie认为Bohr氢原子的轨道长度应该是电子波长的()倍,由此导出角动量量子化,进而得到氢原子的Bohr能级公式。
Bohr从定态假说和跃迁假说出发,使用了()原理建立完整的氢原子理论。
Heisenberg矩阵力学的力学量随时间变化,而量子态不随时间变化,由此可知Heisenberg矩阵力学实质上是()绘景下能量表象的量子力学。