非简并定态微扰理论中第个能级的表达式是（考虑二级近似）（）
A.A
B.B
C.C
D.D
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算符
，则对易关系式
等于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
A.不改变算符的本征值，但可改变其本征矢
B.不改变算符的本征值，也不改变其本征矢
C.改变算符的本征值，但不改变其本征矢
D.即改变算符的本征值，也改变其本征矢
幺正矩阵的定义式为（）
A.A
B.B
C.C
D.D
在
表象中
，F的归一化本征态分别为（）
A.A
B.B
C.C
D.D
表象中
，其本征值是（）A.±1
B.0
C.±i
D.1±i
线性谐振子的哈密顿算符在动量表象中的微分形式是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
力学量算符
在动量表象中的微分形式是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
A.以本征值为对角元素的对角方阵
B.一个上三角方阵
C.一个下三角方阵
D.一个主对角线上的元素等于零的方阵
算符
只有分立的本征值{Qn}，对应的本征函数是{un（x）}，则算符
表象中的矩阵元的表示是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
在
的共同表象中，波函数
，在该态中
的平均值为（）
A.A
B.B
C.C
D.D
最新试题
由原子激发态平均寿命估算该激发态能级的宽度时，需要使用Heisenberg（）不确定关系。
Einstein对比了短波低能量密度时的黑体辐射和n个原子组成的粒子体系的（），提出了光量子假设。
光量子的本质是（）电磁场。
应用对应原理，从Einstein的（）可以唯像地估算光谱线的强度。
由经典物理的Newton定律和Maxwell电磁理论，原子会不稳定的，电子（）坍缩到原子核。
被激发到n=20激发态的氢原子退激时辐射出（）种波长的谱线。（不考虑精细结构）
用分离变量法求解含时Schrödinger方程，解得定态能量为E的波函数的时间项为（）。
利用Schrödinger方程求解Stark效应简并微扰问题，归结为求解（）矩阵的本征值。
哥本哈根解释看来经典因果律涉及到测量时（）成立。
Bohm提出了简化版的量子态纠缠态，即两个自旋为（）原子的纠缠态。