波长为λ的单色光垂直照射到置于空气中的玻璃劈尖上，玻璃的折射率为n，观察反射光的干涉，则第三级暗条纹处的玻璃厚度为（）。

两偏振片叠放在一起，欲使一束垂直入射的线偏振光经过这两个偏振片后振动方向转过90°，且使出射光强尽可能大，则入射光的振动方向与前后二偏振片的偏振化方向夹角分别为（）。

若一平面简谐波的波动方程为y=Acos（Bt-Cx）（SI单位制），式中A、B、C为正值恒量，则（）。

波长为λ=550nm（1nm=10-9m）的单色光垂直入射到光栅常数d=24×10-4cm的平面衍射光栅上，可观察到的光谱线的最大级次为（）。

如图2-2所示，折射率为n2、厚度为e的透明介质薄膜的上方和下方的透明介质的折射率分别为n2和n3，已知n123。若用波长为λ的单色平行光垂直入射到该薄膜上，则从薄膜上、下两表面反射的光束（1）和（2）的光程差是（）。

一束自然光从空气射向一块平板玻璃，设入射角等于布儒斯特角，则反射光为（）。

在单缝夫琅和费衍射实验中，若单缝两端处的光线到达屏幕上某点的光程差为δ=2.5λ（λ为入射单色光的波长），则此衍射方向上的波阵面可划分的半波带数量和屏上该点的衍射条纹情况是（）。

有两列频率不同的声波在空气中传播，已知频率ν1=500Hz的声波在其传播方向相距为，的两点的振动相位差为π，那么频率ν2=1000Hz的声波在其传播方向相距为ι/2的两点的相位差为（）。

在单缝夫琅禾费衍射实验中，屏上第三级暗纹对应的单缝处波面可分成的半波纹的数目为（）。

在双缝干涉实验中，波长为λ的单色光垂直入射到缝间距为α的双缝上，屏到双缝的距离为D，则某一条明纹与其相邻的暗纹的间距为（）。