电子自旋角动量的x分量算符在表象中矩阵表示为()
A.A
B.B
C.C
D.D
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A.0
B.1
C.i
D.2i
A.0
B.1
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单电子的自旋角动量平方算符的本征值为()
A.A
B.B
C.C
D.D
为Pauli算符,则
等于()
A.A
B.B
C.C
D.D
为自旋角动量算符,则
等于()
A.A
B.B
C.C
D.D
A.电子具有波动性
B.光具有波动性
C.原子的能级是分立的
D.电子具有自旋
A.写出体系的哈密顿
B.选取合理的尝试波函数
C.计算体系的哈密顿的平均值
D.体系哈密顿的平均值对变分参数求变分
一体系在微扰作用下,由初态Φk跃迁到终态Φm的几率为()
A.A
B.B
C.C
D.D
A.五个子能级
B.四个子能级
C.三个子能级
D.两个子能级
非简并定态微扰理论中,波函数的一级近似公式为()
A.A
B.B
C.C
D.D
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最新试题
已知W为对角化哈密顿量,o为任意物理量的算符,则能量表象的矩阵元(oW-Wo)nm为()。
de Broglie认为Bohr氢原子的轨道长度应该是电子波长的()倍,由此导出角动量量子化,进而得到氢原子的Bohr能级公式。
光量子的本质是()电磁场。
由de Broglie关系和()方程也能导出定态Schrödinger方程。
设谐振子的初态为基态和第一激发态的叠加态:(1)求出归一化常数A;(2)求出谐振子任意时刻的状态;(3)计算在态中能量的期待值。
效仿Einstein的做法,Born把波函数也视为向导场,该场决定了粒子在某一向导路径的(),向导场本身没有能量和动量。
当α=Ω=0时,写出能量本征值和相应的本征态。
1921年Ladenburg建立了经典色散理论的强度因子和Einstein()之间的联系,第一次把经典的色散理论和量子的能级跃迁联系起来。
被激发到n=20激发态的氢原子退激时辐射出()种波长的谱线。(不考虑精细结构)
应用对应原理,从Einstein的()可以唯像地估算光谱线的强度。