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A.L=h,2h,3h;Lz=0,±h,±2h,±3h
B.L=0,√2h,√6h;Lz=0,±h,±2h
C.L=0,h,2h;Lz=0,±h,±2h
D.L=√2h,√6h,√12h;Lz=0,±h,±2h,±3h
A.0
B.h
C.h/2
D.√2h
A.E=hν
B.E=nhν,(n=0,1,2,3……)
C.E=1/2nhν,(n=0,1,2,3……)
D.E=(n+1/2)hν=,(n=0,1,2,3……)
粒子在外力场中沿x轴运动,如果它在力场中的势能分布如附图所示,对于能量为E<U0从左向右运动的粒子,若用ρ1、ρ2、ρ3分别表示在x<0,0<x<a,x>a三个区域发现粒子的概率,则有()。
A.ρ1≠0,ρ2=ρ3=0
B.ρ1≠0,ρ2≠0,ρ3=0
C.ρ1≠0,ρ2≠0,ρ3≠0
D.ρ1=0,ρ2≠0,ρ3≠0
最新试题
热辐射的峰值波长与辐射体温度之间的关系被维恩位移定律:表示,其中b=2.8978×10-3m·K。求人体热辐射的峰值波长(设体温为37℃)。
de Broglie将在自身质心系中的粒子视为简谐振子,把质心系和地面参考系之间的()变换代入简谐振动的运动学方程就得到de Broglie物质波。
1921年Ladenburg建立了经典色散理论的强度因子和Einstein()之间的联系,第一次把经典的色散理论和量子的能级跃迁联系起来。
一维谐振子能级的简并度是()。
已知W为对角化哈密顿量,o为任意物理量的算符,则能量表象的矩阵元(oW-Wo)nm为()。
效仿Einstein的做法,Born把波函数也视为向导场,该场决定了粒子在某一向导路径的(),向导场本身没有能量和动量。
应用对应原理,从Einstein的()可以唯像地估算光谱线的强度。
一维运动的粒子被束缚在0<x<a的范围内,其波函数为,则粒子在0到a/2区域内出现的概率为()。
设电子处于动量为的态,将哈密顿量中的作为微扰,写出能量本征值和本征函数到一级近似。
经典仪器测量系统时会()得到系统的某个本征值,同时系统波函数也坍缩到系统相应的这个本征态。