A.是体系角动量平方算符、角动量Z分量算符的共同本征函数
B.是体系角动量平方算符的本征函数,不是角动量Z分量算符的本征函数
C.不是体系角动量平方算符的本征函数,是角动量Z分量算符的本征函数
D.即不是体系角动量平方算符的本征函数,也不是角动量Z分量算符的本征函数
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氢原子的能量本征函数则()
A.只是体系能量算符、角动量平方算符的本征函数,不是角动量Z分量算符的本征函数
B.只是体系能量算符、角动量Z分量算符的本征函数,不是角动量平方算符的本征函数
C.只是体系能量算符的本征函数,不是角动量平方算符、角动量Z分量算符的本征函数
D.是体系能量算符、角动量平方算符、角动量Z分量算符的共同本征函数
定义算符等于()
A.A
B.B
C.C
D.D
定义算符等于()
A.A
B.B
C.C
D.D
定义算符等于()
A.A
B.B
C.C
D.D
对易关系式等于()
A.A
B.B
C.C
D.D
A.可取一切实数值
B.只能取不为负的一切实数
C.可取一切实数,但不能等于零
D.只能取不为正的实数
如果力学量算符满足对易关系,则()
A.A
B.B
C.C
D.D
若一算符的逆算符存在,则等于()
A.1
B.0
C.-1
D.2
在一维无限深势阱中运动的质量为μ的粒子,其状态为能量的平均值为()
A.A
B.B
C.C
D.D
在一维无限深势阱中运动的质量为μ的粒子,其状态为能量可测值E1、E3出现的几率分别为()
A.1/4,3/4
B.3/4,1/4
C.1/2,1/2
D.0,1
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应用对应原理,从Einstein的()可以唯像地估算光谱线的强度。
被激发到n=20激发态的氢原子退激时辐射出()种波长的谱线。(不考虑精细结构)
已知W为对角化哈密顿量,o为任意物理量的算符,则能量表象的矩阵元(oW-Wo)nm为()。
不考虑无微扰项时,氦原子两个电子总的波函数是反对称的,这样两个电子的空间波函数和自旋波函数就出现()种不同的情况。
一维运动的粒子被束缚在0<x<a的范围内,其波函数为,则粒子在0到a/2区域内出现的概率为()。
Dirac发现两个物理量的对易子xy-yx等于()乘以这两个物理量的经典泊松括号{x,y}。
Bohm提出了简化版的量子态纠缠态,即两个自旋为()原子的纠缠态。
设电子处于动量为的态,将哈密顿量中的作为微扰,写出能量本征值和本征函数到一级近似。
光量子的本质是()电磁场。
de Broglie认为Bohr氢原子的轨道长度应该是电子波长的()倍,由此导出角动量量子化,进而得到氢原子的Bohr能级公式。