非简并定态微扰理论中第n个波函数一级修正项为()
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C.C
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非简并定态微扰理论中第n个能级的二级修正项为()
A.A
B.B
C.C
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非简并定态微扰理论中第n个能级的一级修正项为()
A.A
B.B
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非简并定态微扰理论中第个能级的表达式是(考虑二级近似)()
A.A
B.B
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算符,则对易关系式等于()
A.A
B.B
C.C
D.D
A.不改变算符的本征值,但可改变其本征矢
B.不改变算符的本征值,也不改变其本征矢
C.改变算符的本征值,但不改变其本征矢
D.即改变算符的本征值,也改变其本征矢
幺正矩阵的定义式为()
A.A
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C.C
D.D
在表象中,F的归一化本征态分别为()
A.A
B.B
C.C
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A.±1
B.0
C.±i
D.1±i
线性谐振子的哈密顿算符在动量表象中的微分形式是()
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力学量算符在动量表象中的微分形式是()
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最新试题
当α=Ω=0时,写出能量本征值和相应的本征态。
由原子激发态平均寿命估算该激发态能级的宽度时,需要使用Heisenberg()不确定关系。
不考虑无微扰项时,氦原子两个电子总的波函数是反对称的,这样两个电子的空间波函数和自旋波函数就出现()种不同的情况。
设谐振子的初态为基态和第一激发态的叠加态:(1)求出归一化常数A;(2)求出谐振子任意时刻的状态;(3)计算在态中能量的期待值。
应用对应原理,从Einstein的()可以唯像地估算光谱线的强度。
Einstein对比了短波低能量密度时的黑体辐射和n个原子组成的粒子体系的(),提出了光量子假设。
Bohm提出了简化版的量子态纠缠态,即两个自旋为()原子的纠缠态。
一维运动的粒子被束缚在0<x<a的范围内,其波函数为,则粒子在0到a/2区域内出现的概率为()。
Schrödinger求解氢原子的定态Schrödinger方程,得到了Bohr能级公式,他认为量子化的本质是微分方程的()问题。
1921年Ladenburg建立了经典色散理论的强度因子和Einstein()之间的联系,第一次把经典的色散理论和量子的能级跃迁联系起来。