D-T核聚变，压缩点燃的燃料密度和半径之积ρR=3~4g/cm2，等离子的能量是1kev，试证核聚变点火时，核聚变释放能是等离子体热能的1500倍。

一种光盘的记录范围为内径50mm、外径130mm的环形区域，记录轨道的间距为2μm。假设各轨道记录位的线密度均相同，记录微斑的尺寸为0.6μm，间距为1.2μm，试估算其单面记录容量。

试求出方形镜对称共焦腔镜面上TEM30模的节线位置的表达式（腔长L、光波波长λ、方形镜边长a）。这些节线是否等间距？

一共焦腔（对称）L＝0.40m，λ＝0.6328μm，束腰半径w0=0.2mm，求离腰56cm处的光束有效截面半径。

若一个直角误差为δα，试计算出射光线与原入射光线的夹角。

如果使用发散（全）角为3毫弧度的氦氖激光器，如何设计其扩束光学系统以实现这个要求？

设半无限大不锈钢厚板的表面半径1.0毫米范围内，受到恒定的匀强圆形激光束的加热。如果激光束总功率为5kW，吸收率为6%，不锈钢的导热系数为0.26W/cm•℃，试问材料表面光束中心的最高温度是多少？

设一声光偏转器，声光材料为碘酸铅晶体，声频可调制度为Δv＝300MHz。声波在介质中的速度υs＝3×103m/s，而入射光束直径D＝1mm，求可分辨光斑数。

激光的远场发散角θ（半角）还受到衍射效应的限制。它不能小于激光通过输出孔时的衍射极限角θ衍（半角）＝1.22λ/d。在实际应用中远场发散角常用爱里斑衍射极限角来近似。试计算腔长为30cm的氦氖激光器，所发波长λ＝6328Å的远场发散角和以放电管直径d＝2mm为输出孔的衍射极限角。

一高斯光束束腰半径w0＝0.2mm，λ＝0.6328μ，今用一焦距f为3cm的短焦距透镜聚焦，已知腰粗w0离透镜的距离为60cm，在几何光学近似下求聚焦后光束腰粗。