对于二维平板理想流动，设来流马赫数为，攻角为α，写出小攻角下的升力系数和阻力系数表达式。
超音速：升力系数cl=（），阻力系数c_d=（）
低亚音速：升力系数cl=（），阻力系数c_d=（）

对于弦长为c_A的小扰动翼型，低亚音速情况下，焦点离开前缘的距离为：x_ac=（）c_A；在超音速情况下，焦点离开前缘的距离为x_ac=（）c_A。

以下是两种小扰动势函数模型
A ,B 
其中，超音速流动模型是（），亚音速流动模型是（）。

附面层可以用卡门动量积分关系式描述。在保尔豪森求解方法中，将速度型用多项式表示，就可以求解卡门动量积分关系式获得附面层参数。如此，层流和湍流似乎不存在区别。事实上，湍流速度型和层流速度型存在本质区别。虽然看上去都是连续函数，但湍流速度型不能用多项式逼近。道理在于，湍流有速度脉动，可以近似看成统计过程如图所示的层流附面层和湍流附面层速度型，其中，层流速度型可以表示为法向坐标的（），湍流附面层可以表示为法向坐标的（）。